¡Hola a todos! El parcial de mañana será de 09:00 a 14:00 en el aula magna del pabellón 1. Recuerden llegar un ratito antes así arrancamos en horario.
Corrección horario segundo parcial
Hola, en caso de que hayan visto el posteo anterior, había un error en el horario del segundo parcial. El parcial será de 9 a 14 hs, el horario habitual de la materia. En cuanto sepamos en qué aula, lo subimos.
Saludos.
Cronograma de la práctica
¡Buenas! Les dejo las fechas y horarios de las próximas clases de consulta de la práctica y de los parciales.
Viernes 22/11, 11:00. Consultas de la práctica en el aula de cursada.Lunes 25/11, 14:00. Consultas de la práctica en el comedor del pabellón 1 (en caso de que sea en otro lugar, les avisamos).Martes 26/11, 9:00 a 14:00. Segundo parcial (aula magna, pabellón 1).Viernes 29/11, 11:00. Consultas de la práctica en el aula 8 del pabellón 1.- Martes 3/12, 14:00 a 19:00. Primer recuperatorio (aula magna, pabellón 2).
- Viernes 6/12, 11:00. Consultas de la práctica en el comedor del pabellón 1 (en caso de que sea en otro lugar, les avisamos).
- Martes 10/12, 14:00 a 19:00. Segundo recuperatorio (aula a confirmar).
Rotaciones de un cuerpo rígido.
Para quien le interese, algo sobre el efecto Dzhanibekov, y momento de inercia (como lo que hicimos hoy en clase).
En la sección Material adicional > Material de consulta van a encontrar un documento (en inglés) llamado “Paper” sobre Impulso Angular donde lxs autores debaten cuándo vale que la derivada del impulso angular sea la suma de torques y cuándo no. Ponen tres ejemplos de Cuerpo rígido y hacen hincapié en entender los conceptos del Centro de momentos y el Eje instantáneo de rotación. Uno de los ejemplos está en castellano en el apunte Dinámica del cuerpo rígido, en la página 342, con el título Rodadura de un cuerpo inhomogéneo.
Saludos.
Juntada del viernes
Les recordamos la juntada para todos los estudiantes de F1 (no importa si sos ingresante o si estás dentro de las tutorías o no) que será este viernes 8 de noviembre de 14:30 a 16:30 frente a la entrada principal del pabellón 1, al aire libre en el pastito que organiza el Departamento de Física y el programa +Acompañamiento (DOV).
La idea es juntarnos a pasar un rato distendido entre estudiantes, tutores y docentes a modo de bienvenida a la facu y el DF. Tendremos:
- bebidas y algo para picar a cargo del DF
- torneos de ping pong y metegol (de todas las categorías y niveles) con lindos premios: botellas térmicas del DF, tazas mágicas y vouchers de merienda.
https://forms.gle/SNBRiXRWMTkF1d5HA
Cualquier cosa nos escriben.
Muri y Nahue
Material de la clase de hoy
Van a poder encontrar el material que les mencioné en la clase de hoy (códigos y un ejercicio resuelto) en la pestaña Material Adicional.
Clase del 5/11
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Bueno, vamos a intentar tener clase mañana, mientras el cuerpo aguante. Nos vemos! Gustavo
Clase teórica del 5 de Noviembre.
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Hola, desgraciadamente sigo mal de salud. Hoy por la noche voy a decidir si doy clase mañana. Ojalá que sí. Saludos. Gustavo
Conservación de la energía, ecuación de movimiento, y soluciones del oscilador armónico.
Las ecuaciones de Newton son ecuaciones diferenciales de segundo orden para las coordenadas, pues aparecen sus derivadas segundas (aceleraciones).
La ecuación de la conservación de la energía surge de integrar en la trayectoria las ecuaciones de Newton. Como estamos integrando, la ecuación diferencial resultante es una ecuación de primer orden para las coordenadas, ya no aparecen las aceleraciones, únicamente aparecen las velocidades y posiciones.
Si pensamos en una sola masa moviéndose en una dimensión bajo la acción de una fuerza conservativa, tenemos
que es una ecuación diferencial de primer orden para x(t). Si logramos integrarla obtendremos a trayectoria. Que se pueda o no integrar dependerá del potencial.
Cuando estudiamos el oscilador armónico, llegamos a la ecuación de movimiento planteando Newton y PROPUSIMOS soluciones para x(t). A esas mismas soluciones podemos llegar por integración directa usando la ecuación anterior. Pueden encontrar la cuenta en la sección 3.g del Roederer (pág 88)
Como vimos en la clase de hoy, derivando la ecuación de la energía se obtiene la ecuación de movimiento. La deducción es fácil, solo hay que acordarse que F = -dV/dx (sigamos en 1D y con una sola fuerza conservativa):
La velocidad multiplicando aparece porque estamos derivando con respecto al tiempo, pero para encontrar la conservación habíamos integrado Newton en dx, y como ya saben dx/dt=v.
Y ya que nombré el Roederer, les dejo algunas secciones, cortitas y creo que fáciles, para leer sobre conservación de la energía. Está bueno el enfoque porque lo introduce bien al comienzo del libro, en cinemática y en varios ejemplos (conservativos) de dinámica:
Capítulo 2. Cinemática
2 e) (pags 49-51): Integración de las ecuaciones de movimiento rectilíneo
Capítulo 3. Dinámica
3 e) (pags 82-85): Tiro vertical a gran distancia
3 g) (pags 88-93): Movimiento oscilatorio armónico (este es el que nombré antes)
3 h) (pags 93-96): Movimiento del péndulo ideal
Capítulo 4. Teoremas de conservación
4 g) (pág 131) Teorema de conservación de la energía mecánica
Saludos y buen finde.
Clase teórica el 1ro de Noviembre
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Hola, estoy enfermo con una tos fatal. Es altamente probable que no pueda dar la teórica de mañana viernes. Lo voy a confirmar hoy a la noche. La práctica va a empezar a las 10:30hs. Disculpas! Confirmo que sigo hecho … Continue reading