La clase del miércoles 29/6 estará dedicada a consultas, a partir de las 10 hs. No hay clase teórica.

El segundo parcial es el lunes 4/7 a las 9:30 horas en el aula 3 del Pabellón 1, con el mismo protocolo que en el parcial anterior, es decir, elegante sport. Si sus compañeros presentes hoy en clase no se lo guardaron para ellos, ya se habrán comunicado con los ausentes para decirles que es altamente probable que tomemos un problema como los del ejercicio 5 de la guía de radiación y uno de ondas planas con interfases, acaso combinado con relatividad. No descartamos (pero tampoco somos muy entusiastas) incluir un problema de guías de ondas, pero quién te dice. De modo que aumentan las probabilidades de tomar algo de radiación por partículas aceleradas o transformaciones relativistas de los campos. Digámoslo de una vez: relatividad se pueden combinar con cualquiera de los otros temas.

[Edit: parece que también era en el contexto del átomo, como se dijo en clase.] Contrariamente a lo que se dijo en clase, el contexto de las esferas cargadas que oscilan sin radiar no es el del modelo del átomo sino el del modelo del electrón, en relación al problema de la autofuerza y el frenado por radiación. Sin necesidad de profundizar en las cuentas, pueden hojear estos dos papers [1], [2]. La referencia original es [3].

Respecto al problema de las distribuciones de corriente estacionarias (que trivialmente no radian), pero que al mismo tiempo pueden pensarse como un tren de cargas aceleradas (que sí radian) vean la nota al pie de la página 176, en la sección “Biot and Savart Law”.
de Jackson 3ra. ed.

Siguiendo con la misma idea, el campo magnético de un hilo infinito con corriente  está dado por la ley de Ampere. Es el ejemplo más simple de aplicación de esta ley. Pero por otro lado la corriente puede pensarse como una sucesión de cargas  separadas una distancia D y que se mueven a a velocidad V. Vimos que el campo de estas cargas tiene términos relativistas bastante intrincados. El campo magnético del cable será la suma (en el límite, una integral) de estos campos individuales complicados. Entonces, ¿cómo es que los términos relativistas no aparecen para nada en el campo del hilo con corriente calculado mediante la ley de Ampere? En otras palabras, ¿cómo es posible que el campo de un hilo sea siempre el mismo así las cargas se muevan a 0.001 c ó a 0.999 c. Si les interesa la cuestión, miren el último ejercicio de la [guía] del cuatrimestre pasado.

Líneas del campo eléctrico de una carga acelerada. La animación está hecha adaptando el código del post anterior para una carga que se mueve entre dos puntos, deteniéndose un intervalo de tiempo en cada uno de ellos antes de acelerar rápidamente y dar la vuelta. La mayor parte del tiempo la carga se mueve a velocidad constante, v = 0.5 c, o está detenida en los extremos.

La última guía, para bajar [aquí]

La imagen contiene un link a una versión con mayor resolución.  Lo que se muestra son las líneas del campo eléctrico total (naranja) de una carga que oscila armónicamente alrededor del origen, con una velocidad máxima de 0.5 c. Los círculos azules corresponden a los puntos en los que el campo de radiación es cero (¿en qué se nota eso?), y se generan cuando la carga pasa por el origen (¿por qué?) . Sobre los círculos amarillos la amplitud del campo de radiación es máxima. Estos círculos se propagan desde los extremos de la trayectoria (¿por qué?).

Si manejan mínimamente el programa Mathematica, [aquí] tienen el código usado para generar la animación. Pueden probar con otros tipos de movimiento (por ejemplo, carga que se frena de golpe),  explorar regiones más cercanas o lejanas a la carga,  velocidades altas y bajas, etc.

[Aquí] pueden bajar dos problemas sencillos sobre aberración de la luz. En uno los está por engullir un exogorth (¡te sorprenderá saber la causa de muerte!), y el otro refiere una apuesta (tal vez apócrifa) de Feynman. Los dos se resuelven sin fórmulas complicadas. 

Luego del rotundo éxito del cambio de fecha del primer parcial, llega el cambio de fecha del segundo parcial.  La fecha original es el lunes 27/6, porque el miércoles 29 hay parcial de Teórica 3.   La propuesta es pasarlo para el lunes 4/7, con los recuperatorios el lunes 11/7 (segundo parcial) y el viernes 15/7 (primer parcial). Como no son muchos los que recuperan el primero, podemos hacer cambios. Comuníquense por mail o en los comentarios para mostrar su apoyo a esta brillante propuesta, o en caso contrario para denunciar su execrable impertinencia.

La nueva guía se puede bajar [aquí o ahora]. En otro orden de cosas, un aporte de su compañero JL para visualizar la polarización de las ondas planas.

El 20 de mayo pasado, a los 91 años, murió John David Jackson, el de el libro. Pueden ver su biografía aquí.

¿Qué define a un clásico? ¿La popularidad? ¿La calidad de lo escrito? ¿El renombre de un autor? Quizás un poco de cada cosa. Lo que es innegable es que  ”Classical Electrodynamics” es y seguirá siendo una referencia obligada en todas las universidades del mundo. Mi homenaje al autor de este libro que me ha acompañado durante tanto tiempo.